Cuneo sottile Si chiama cuneo una lamina trasparente a facce piane ma non parallele, formanti un piccolo angolo  (< 10-3 rad). In ogni punto del cuneo distante x dall’estremo lo spessore è: d = x, per cui il cuneo è una lamina con spessore variabile da 0 a l. Si illumini il cuneo con una sorgente estesa in incidenza quasi normale e osserviamo la luce riflessa. Data la piccola apertura della pupilla osservando un punto del cuneo possiamo applicare le formule per la lamina: max: d = (2m +1)(/4n); x = (2m +1)(/4n); m = 0, 1, 2,… min: d = m’ (/2n); x = m’ (/2n); m’ = 0, 1, 2,… I punti nei quali d = cost. e l’intensità è cost. sono segmenti paralleli ai bordi del cuneo. Si vede quindi sulla superficie del cuneo una successione di frange chiare e scure dette frange di eguale spessore (lo stesso d). Il bordo dove d = 0 è nero: la prima frangia è scura: vi è sfasamento di  ad una riflessione: se d = 0 questo è l’unico sfasamento

Ring illumination describes the shape of the illumination, constructed of a circular array of LEDs. Ring lights are normally positioned around a ...

A handy guide to which Canon cameras have which features –weather-sealing, IBIS, Animal Eye Detection AF, a Vari-Angle screen and more.

Sorgenti naturali: il fondo naturale di radiazioni . (1) I raggi cosmici:. Nessun luogo della terra sfugge a questa “pioggia”. L’irraggiamento dipende:

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rispettivamente il valore quando vi è sovrapposizione costruttiva e quando distruttiva, questa grandezza risulta proporzionale al grado di coerenza dell’onda. Il grado di coerenza è una grandezza che varia da 0 ad 1 per i casi estremi di luce completamente incoerente e completamente coerente. Tali risultati si estendono al caso di N sorgenti incoerenti; si ha: Nel caso di eguale intensità delle N sorgenti si ha: IR = N Ii E’ questo il caso di N lampade in una stanza. Mentre si può vedere che se N sorgenti di eguale intensità sono tra di loro coerenti si ha: IR = N2 I nei punti di interferenza costruttiva. Interferenza su lamine sottili E’ questo il caso più facilmente osservabile nella vita comune: osservato per la prima volta da Boyle e poi Newton. Si osserva su strati sottili di olio sull’acqua, sulle bolle di sapone, sulla pellicola d’acqua nei vetri di un’automobile ecc.

to compensate for a hearing impairment you could dothefollowing except:

I Fenomeni di Trasporto di Massa nell’Inquinamento Atmosferico. Pasquale Avino 1 e Mario V. Russo 2 1 ISPESL, 2 Università del Molise E-mail: pasquale.avino@ispesl.it. Meteorologia (diffusione turbolenta, processi avvettivi di trasporto, intensità radiazione solare, ecc.). Trasformazioni

sferica. Si osservano alternativamente anelli chiari e anelli scuri per: Siccome il raggio dipende dal numero d’ordine secondo radice quadrata, le frange si addensano verso il bordo della lente. Il centro è un disco nero per la stessa ragione per cui la prima frangia del cuneo è nera. In luce bianca si osservano colori di sottrazione con il centro nero. Anelli di Newton. Anche se Newton non era fautore della luce come fenomeno ondulatorio. Metodo per verificare l’accuratezza di lavorazione di una lente sferica: essi sono regolari solo se R è costante. Una zona chiara diventa scura se lo spessore localmente varia di /4 (140 nm per luce gialla).

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Lezione 3 : Interferenza e interferometri. Interferenza. due o piu` onde (con relazione di fase costante) si sovrappongono nello spazio. Principio di sovrapposizione : oscillazione risultante ha punti di interferenza costruttiva : intensita` maggiore somma intensita`

central or "fringe"vision is theedge of othervisionareas. a) true b) false

Le relazioni precedenti sono valide anche se la lamina è immersa in altro mezzo: in ogni caso una delle due riflessioni avviene da un mezzo con n maggiore ad uno con n minore per cui tale riflessione è sfasata di  l’altra avviene in condizioni opposte: solo una sfasa di . Nel caso della lamina le sorgenti coerenti non sono separate lateralmente (come nell’esperimento di Young) ma sono separate in profondità: è come se i raggi provenissero da due sorgenti (virtuali) poste lungo la retta di osservazione (una oltre la lamina) distanti 2nd e con sfasamento intrinseco . Si generano due sorgenti virtuali mediante suddivisione del raggio incidente in due raggi riflessi: interferenza per divisione di ampiezza (invece che divisione del fronte d’onda).

l’effetto prodotto dalle due onde separatamente nel punto P; la differenza di fase è:  = k(r2 – r1) funzione solo di r2 – r1. Se r: distanza tra P e punto medio tra S1 ed S2 >> d si ha: 1/r1 1/r2  1/r, le due direzioni si possono assumere quasi parallele e: r2 – r1 = d sin e le precedenti diventano: k = 2/ = numero d’onde. Per calcolare il campo risultante in P: utilizziamo il metodo dei vettori rotanti o fasori: l’onda può essere rappresentata da un vettore (fasore) di modulo E0/r che ruota attorno all’ori-

Prime lenses are typically smaller and lighter than zoom lenses. The Canon RF 28mm F2.8 STM, for example, is very lightweight and compact at just 24.7mm long, making it ideal for travel and street photography.

L’interferenza Il principio di Huygens L’esperienza di Young L’interferometro di Michelson Interferenza su lamine sottili Schiera di fenditure. Interferenza. Ottica geometrica. Ottica fisica.

Nella figura sono mostrate le intensità relative per le lunghezze d’onda R e V che stanno agli estremi della banda visibile. La colorazione dopo la banda centrale è ottenuta per sottrazione: appena fuori dal centro le  più corte sono le prime a passare dall’interferenza costruttiva a quella distruttiva ed il relativo colore diminuisce fino a scomparire per poi ricomparire mentre lo stesso fenomeno si ripete per altre ; quindi in uno stesso punto vengono a mancare dalla luce bianca alcune  che interferiscono in modo più distruttivo che altre. La successione dei colori: successione di Newton è : si passa dal bianco al marrone chiaro, rosso, blu, verde, arancione, rosso, violetto, verde, violetto.

Learn about RGB and CMYK colour systems. Find out how Canon inks and paper are designed to work in harmony with printers, providing colour accuracy.

This type ofvision is thearea or edge aroundtheother twovisionareas

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If a standard reference pointisnot used correctly it does not affecttheother reference points

Some lenses are compatible with lens extenders such as the Extender RF 1.4x and Extender RF 2x. Also known as teleconverters, these increase the focal length of a compatible lens by a factor of 1.4x and 2x respectively, allowing much tighter subject framing. The trade-off is a reduction in maximum aperture (1-stop and 2-stop respectively), but the lens still retains its autofocusing capability. Extenders are much smaller, lighter and more affordable than telephoto lenses, so they can be a great option for increasing your reach without having to carry an additional lens. Some lenses have an extender built-in. The Canon EF 200-400mm f/4L IS USM Extender 1.4x, for instance, incorporates a 1.4x teleconverter. This extends its normal focal length range of 200-400mm, which is perfect for many sports, to 280-560mm. That's very handy for more distant subjects, for example when the action in a football or rugby match is on the far side of the pitch. Some cameras, including the EOS R8, EOS R50 and PowerShot SX70 HS, have a digital teleconverter feature that magnifies the central portion of an image. On the EOS R6 Mark II, this feature gives a choice of a 2x or 4x digital zoom, which effectively doubles or quadruples the focal length of the lens you have mounted. On the EOS R6 Mark II and EOS R8 this can even be used in conjunction with a built-in 1.6x crop feature, which emulates the field of view of an APS-C sensor to increase the reach of the lens. Whatever you want to photograph, close or distant, Canon RF lenses offer a comprehensive range of focal lengths from 5.2mm all the way to 1200mm – and beyond to 2400mm with extenders – to help you get the shot you're after.

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Sorgenti di luce. Maurizio Rossi, Daniele Marini. Richiamo dei principi fisici. L’energia di un fotone dipende dallo stato quantico degli elettroni della materia:. L’energia radiante di n fotoni:. Il flusso radiante (Watt):. Sorgenti di luce.

Bird photography is one specialism where it really helps to have a lens with the longest reach possible. The RF 200-800mm F6.3-9 IS USM lens is currently the longest reaching telephoto zoom lens for the RF mount, and its very versatile focal length range, combined with 5.5-stop optical image stabilisation, makes it ideal for photographers looking for an all-in-one wildlife lens. Plus, as nature photographer Guy Edwardes points out, "the longer the focal length, the quicker the background and foreground elements fall out of focus, while your subject stays sharp." Taken on a Canon EOS R5 with a Canon RF 200-800mm F6.3-9 IS USM lens at 637mm, 1/3200 sec, f/9 and ISO 1250 © Guy Edwardes

FENOMENI ELETTROMAGNETICI. Richiami: Coulomb e Ohm Capacità elettrica Condensatore Corrente continua Campo magnetico Induzione elettromagnetica Induttanza Corrente alternata Trasformatore. Richiami sull’elettrostatica. Carica elettrica : q  coulomb C  positiva o negativa

(hardware), pin-out - (Or "pinout") The allocation of logical functions or signals to the electrical connection points (pins) of an integrated circuit or ...

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In a very simple lens containing just one element, the focal length is the distance in millimetres between the focal plane and the centre of the element when the lens is focused at infinity. In a film camera, the focal plane is the film; in a digital camera, it's the light-receptive surface of the sensor. Modern lenses are much more complex than a single element, but they still have an optical centre known as the nodal point. That's the spot through which all light rays pass, converging to a point on their way to the sensor. The focal length is the distance between the focal plane and the lens's nodal point. This partly explains how two lenses can have different dimensions and yet the same focal length – it's the optical centre that matters, not the physical length of the casing. The maximum aperture also has an impact. The Canon RF 50mm F1.8 STM and RF 50mm F1.2L USM, for example, which have the same focal length but different apertures, measure 60.3mm vs. 115.1mm in length respectively (fully extended). Their maximum diameters are 69.2mm for the former, as compared to 89.8mm for the latter.

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Per osservare la figura di interferenza lo schermo P coincide con il piano focale. Valgono tutte le espressioni trovate con f al posto di L. Interferenza di sorgenti incoerenti Se le due sorgenti sono incoerenti nella differenza di fase  compare anche la differenza di fase  tra le due sorgenti e si ha: Ora  varia casualmente nel tempo e così anche : il valore medio nel tempo di cos2 /2 è ½ e risulta: I = 2 I1: in pratica lo schermo è illuminato con luce uniforme corrispondente alla somma delle intensità delle due sorgenti. Si vede quindi che la coerenza delle sorgenti è una proprietà fondamentale e nel fenomeno di sovrapposizione vi è una ridistribuzione della potenza complessiva PR = 2P emessa dalle sorgenti con valore medio costante. (conservazione dell’energia) Si può anche vedere con una trattazione più complessa che, definita la visibilità delle frange come dove Imax e Imin indicano

Cap. IV Interferenza. 1. L’interferenza 2. Il principio di Huygens 3. L’esperienza di Young 4. L’interferometro di Michelson 5. Interferenza su lamine sottili. frange scure. sorgente puntiforme. sorgente puntiforme. S. S. esperimenti di interferenza.

Calcolare lo spessore minimo d di una bolla di sapone per avere interferenza costruttiva quando è illuminata con lunghezza d’onda λ = 0.585 m. Per tale spessore con quale lunghezza d’onda visibile si ha interferenza distruttiva? La bolla ha indice n = 1.33 da d = ( 2m + 1)λ/4n con m = 0 si ha: d = λ/4n = 0.11 m: Dalla d = ( m + 1) λ/2n con m = 0 si ha: λ = 2nd = 0.293 m e quindi non vi è alcuna soluzione nel visibile.

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2018716 — Numerically calculated thermal lens profile in a high-power bulk laser amplifier. The lens is focusing in the area of the beams, but defocusing ...

Fenomeni di interferenza. Sorgenti luminose coerenti Si abbiano due onde luminose che si sovrappongono in un punto P. Le onde siano sinusoidali e della stessa  (). Siano due onde sferiche emesse da S1 ed S2 che si sovrappongono in P kri - t descrive la propagazione verso il punto P. i è caratteristico di ciascuna sorgente. La differenza di fase in P è:  = (kr2 - t + 2) – (kr1 - t + 1) = k(r2 – r1) + (2 - 1): essa contiene due termini: diff. di fase intrinseca  = 2 - 1 che dipende dalle proprietà delle due sorgenti ed una differenza k(r2 – r1) dovuta alla differenza di percorso r = r2 – r1 dalle sorgenti a P. Quando la differenza di fase di due onde in un qualsiasi punto P è costante nel tempo le sorgenti delle due onde si dicono coerenti. Esse lo sono quando  = costante. Se  = 0 le due sorgenti si dicono sincrone. Quando questo non si verifica (almeno per tempi confrontabili con il tempo di osservazione)

Sulle lenti in vetro degli obiettivi per fotografia e cinema viene depositato MgF2, n3 = 1.38. Lo spessore minimo per aumentare la trasmissione della luce è Fissato d l’energia riflessa varia con la lunghezza d’onda, aumentando al diminuire di λ: la colorazione della lente appare bluastra. Per lo stesso motivo gli occhiali da vista quando sono un po’ unti appaiono violacei.

e quindi l’interferenza è distruttiva. Se si illumina il cuneo con luce bianca si formano frange colorate in quanto in ogni punto (fissato d) esistono lunghezze d’onda per le quali l’interferenza è distruttiva ed altre per cui è costruttiva. Interferenza simile si osserva in lamine di olio su acqua: d irregolare. In ciascun contorno dello stesso colore lo spessore è appros. costante. Anelli di Newton Analogo dispositivo che dà frange circolari è costi-tuito da una lente piano-convessa posata su una la-mina di vetro ed illuminata dall’alto. La regione compresa tra la lente e la lastra è una lamina d’aria (n = 1) a simmetria circolare con spessore varia-bile. A distanza r dal centro lo spessore è: supponendo (r/R)2 << 1 con R = raggio della superficie

• What is focal length? • Understanding prime and zoom lenses • How crop factor affects focal length • What is the focal length of the human eye? • Wide-angle, standard and telephoto lenses explained • Gaining extra reach with lens extenders and teleconverters

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Sorgenti Naturali di Radiazioni. Dott. Filippo Russo. Concetto di Radiazione. In generale si parla di radiazioni tutte le volte che esiste una cessione di energia tra un corpo ed un altro senza che vi sia un contatto diretto o mediato. Concetto di Radiazione.

le sorgenti sono incoerenti. Interferenza sono i fenomeni prodotti dalla sovrapposizione di onde coerenti. L’interferenza è una caratteristica essenziale della natura ondulatoria della propagazione: Young- Maxwell- Hertz. I metodi per ottenere interferenza dipendono dalla  delle o.e.m. Sorgenti coerenti e non di onde luminose L’emissione da parte delle sorgenti ordinarie (sole, lampade, ecc) è dovuta alla diseccitazione degli atomi presenti in numero enorme. Ciascun atomo emette una frequenza di circa 5•1014 Hz (periodo T = 2•10-15 s). L’emissione dura circa t = 10-8 s: viene emesso un pacchetto d’onde che contiene un numero di oscillazioni N = t/T = 5•106. La lunghezza di tale pacchetto è: c•t = 3 m. Scrivendo: E = E0cos(0t + ) durante t la direzione del vettore E e la fase  sono costanti. Tuttavia ogni atomo si diseccita in modo scorrelato dagli altri emettendo un pacchetto d’onde con gli stessi E0 ed 0 ma con il piano di polarizzazione e la fase diverse. Le onde emesse da sorgenti ordinarie consistono di moltissimi pacchetti

L’intensità è massima nella frangia centrale e decresce nelle frange successive. Frangia centrale: corrisponde a diff. fase = 0. Passo delle frenge: p= L/2d. Si noti che la  è relativa al mezzo in cui si osserva il fenomeno; se il mezzo ha indice di rifrazione n la  è data da:  = 0/n con 0 = lunghezza d’onda nel vuoto. Se anziché 2 vi sono N fenditure nel secondo schermo si ha un reticolo; lo vedremo in seguito. Utilizzo di una lente Una lente convergente di focale f forma di raggi paralleli un’immagine puntiforme F sul suo piano focale; se il fascio è parallelo all’asse l’immagine è sull’asse; se il fascio è inclinato dell’angolo  l’immagine si forma ad una distanza dall’asse di: f tg  f (per angoli piccoli). Inoltre si può vedere che una lente non introduce sfasamenti tra i vari raggi che l’attraversano. Per cui se mettiamo una lente tra le fenditure e lo schermo (vicina alle fenditure) i raggi uscenti con angolo  e sfasamento d sin  sono fatti convergere senza ulteriore sfasamento sul punto P

There is another factor that affects the field of view in a given image: the camera's sensor size. APS-C sensors are physically smaller than full-frame sensors, which means APS-C cameras won't utilise the full field of view of a full-frame lens. Instead, the image will be cropped to the sensor's smaller active area. The effect of this reduced field of view is the same as zooming in, making the subject larger in the frame. This change in the framing can therefore be described in two ways: you can say the APS-C sensor introduces a crop factor or a focal length multiplier. The two are actually the same thing. For Canon APS-C cameras, the focal length multiplier (or crop factor) is 1.6x. This means that using a 50mm lens on a Canon APS-C camera gives a field of view equivalent to that of an 80mm lens on a full-frame camera (50 x 1.6 = 80). Hence, if you use the RF 50mm F1.8 STM lens, for example, on an APS-C camera such as the EOS R7, the lens is said to have an effective focal length of 80mm. The formula is the same when you use a zoom lens, but of course the calculation starts with the focal length to which you have set the lens. To be clear, all this also applies to RF-S lenses. These lenses are designed for use with APS-C cameras and therefore project a smaller image circle than full-frame lenses, but the focal lengths given in their names describe their optical construction, as explained above. When you fit them on APS-C cameras, you still require the same calculation to determine their effective focal lengths – so the Canon RF-S 18-45mm F4.5-6.3 IS STM lens, for example, has an effective focal length of 28.8-72mm when fitted on an APS-C camera.

La sicurezza nell’impiego di sorgenti coerenti (laser) e incoerenti (lampade UV, visibile, IR). Patologie indotte dalla radiazione. Patologie indotte dalla radiazione Ultravioletta. Organi bersaglio: cute ed occhi Esposizioni acute o croniche

Some zoom lenses cover more than one of these categories, with some going all the way from wide-angle to telephoto, such as the versatile Canon RF 24-240mm F4-6.3 IS USM. Super-telephoto lenses used to be accessible only to dedicated professionals able to justify the investment, but advances in lens design and technologies have brought RF lenses with focal lengths above 400mm within the reach of a much broader range of users. The RF 600mm F11 IS STM, for example, is perfect for animal portraits and casual wildlife photography even in your back garden thanks to its short closest focusing distance, and is much more affordable than its pro 600mm counterparts. The same applies to the RF 800mm F11 IS STM, which is ideal for travel and wildlife, including specialist interests such as bird and aviation photography.

Lenses can be divided into three broad categories according to focal length: wide-angle, standard and telephoto. Wide-angle lenses – loosely defined as lenses with a wider field of view than the human eye – are lenses with a focal length up to around 35mm. These are useful for large group portraits, architectural photography and capturing expansive vistas in landscape photography. They are also popular with vloggers who want to include plenty of their environment in the frame. Lenses with focal lengths below about 24mm (full frame equivalent) are sometimes referred to as "ultra-wide". Standard lenses are those with a focal length of around 50mm, or more broadly from about 35mm to 85mm. These, as we have noted, are generally said to have a "natural perspective" comparable to that of the human eye, making them a popular choice for travel and portrait photography as well as all-purpose lenses whenever a distortion-free perspective is desired. Telephoto lenses – those with a focal length of around 85mm or more – produce a more tightly framed view than the human eye, making them ideal for photographing distant subjects without moving closer to them. This includes photographing people at social events and capturing outdoor portraits. Lenses above 300mm are often called "super-telephoto". Lenses such as the RF 600mm F4L IS USM and RF 800mm F5.6L IS USM are highly valued for sporting events and wildlife photography when it's impossible to get close to the subject. The longer the lens, the more tightly the subject can be framed, or the more distant the subject can be.

When a full-frame lens is mounted on an APS-C camera, the smaller sensor crops the image, making the subject larger in the frame. The effect is to increase the reach of the lens, so that a 500mm lens on an APS-C camera has the same field of view as an 800mm lens on a full-frame camera.

Lens extenders (also known as teleconverters) increase the effective focal length of your lenses. Find out how lens extenders can enhance your telephoto capabilities and prove helpful especially when you can't physically get closer to your subject.

Esempio In un dispositivo di Young la distanza tra le due frange di ordine m = 5 e m = -5 è Δx1= 12 mm quando λ1 = 0.6 µm mentre è Δx2= 8 mm con una lunghezza d’onda λ2 ; calcolare λ2 ; si ha: x (m = 5) = 5 λ1 L/d e x (m = -5) = - 5 λ1 L/d si ha: Misura relativa di lunghezza d’onda. (non molto precisa) Esempio In un dispositivo di Young si osserva che la distanza tra due frange di ordine m = 5 e m = -5 è Δx= 4 mm quando si è in aria (n = 1) mentre vale Δxn= 3 mm quando l’esperimento viene eseguito nell’acqua. Calcolare l’indice di rifrazione dell’acqua: si ha che le posizioni delle frange dipendono dalla λ del mezzo in cui si propaga la luce. Le posizioni delle frange in aria (λ0 ) e nell’acqua (λ = λ0/n) sono: Aria Acqua m = 0, 1, 2.. Per cui: da cui

Fenomeni di interferenza. Sorgenti luminose coerenti Si abbiano due onde luminose che si sovrappongono in un punto P. Le onde siano sinusoidali e della stessa  (). Siano. due onde sferiche emesse da S 1 ed S 2 che si sovrappongono in P.

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Area. Angolo solido. Sorgenti di elettroni. Abbiamo visto lenti e loro aberrazioni. Sappiamo che, soprattutto a causa dell’aberrazione sferica siamo costretti ad diaframmi che limitano l’apertura del fascio (a scapito della risoluzione). Limitare il fascio significa perdere corrente

Corso di Fisica - Fenomeni molecolari. Prof. Massimo Masera Corso di Laurea in Chimica e Tecnologia Farmaceutiche Anno Accademico 2011-2012 dalle lezioni del prof. Roberto Cirio Corso di Laurea in Medicina e Chirurgia. La lezione di oggi.

Find out how the tech in Canon's IS lenses works to keep images sharp despite camera shake, which IS mode to use for best results, and more.

Lenses can be divided into two types: prime and zoom lenses. Prime lenses are those with a fixed focal length, such as the Canon RF 35mm F1.8 Macro IS STM, RF 85mm F1.2L USM and RF 100mm F2.8L Macro IS USM. A fixed focal length means that the perspective of the image can be changed only by physically moving the camera closer towards the subject or further away. In contrast, zoom lenses have variable focal lengths. The Canon RF 14-35mm F4L IS USM, for instance, offers any focal length from 14mm to 35mm, while the popular RF 24-105mm F4L IS USM offers focal lengths from 24mm to 105mm, a broad range which makes it an excellent choice for everyday photography. Meanwhile, the RF 100-500mm F4.5-7.1L IS USM is a favourite lens for wildlife photography when the distance between the camera and the subject can vary dramatically. This versatility means zoom lenses are more convenient because you can carry just one lens to be prepared for a range of shooting situations. However, prime lenses also have great benefits, such as being smaller and lighter or offering better optical quality and larger apertures. Find out more about choosing between prime and zoom lenses.

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Firmware updates unlock new features and boost performance in Canon's pro mirrorless cameras, including 400MP resolution in the EOS R5 and more.

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A. Martini. INTERFERENZA. Supponiamo di avere due sorgenti di onde, puntiformi, in fase, di uguale lunghezza d’onda. Se avviciniamo le sorgenti, le onde si sovrappongono, dando origine ad un fenomeno di interferenza.

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Photographers and videographers often aspire to capture a "natural perspective" – a view comparable to that of the human eye. Comparison is tricky, however, both because the retina is curved and because human vision is normally binocular. Each of our eyes has a field of view of around 120-200°. It's a range because we can usually only detect movement at the outer edges of our vision rather than pick out specific details. There's around 130° of overlap in the field of view of our eyes, but our central vision equates to approximately 40-60°. It is generally accepted that a 50mm lens provides a perspective closest to the human eye, although the field of view is not exactly the same. Different lenses paired with different cameras and even lens extenders (see below) can offer a wide range of effective focal lengths, some of which are a close match to the perspective of the human eye. The Canon RF 5.2mm F2.8L DUAL FISHEYE lens takes a different approach. This specialist lens, part of Canon's pioneering EOS VR SYSTEM, is two fisheye lenses in one. The centres of the two lens elements are approximately 60mm apart – the average distance between the centres of the pupils in human eyes – to provide a natural stereoscopic viewing experience. On a compatible full-frame camera capable of 8K video capture such as the EOS R5, this left- and right-eye footage is captured as a single 180° VR file. After processing, the result is immersive VR footage where the viewer with a compatible headset can look up, down, left and right around a complete 180° field of view.

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L’esperimento di Young Un fascio di luce ordinaria monocromatica illumina una sottile fenditura S0: sorgente primaria. Le onde emesse da S0 arrivano ad uno schermo in cui sono praticate due fenditure S1 ed S2 parallele ad S0 e simmetriche rispetto all’asse. S1 ed S2 agiscono da sorgenti secondarie di onde sferiche coerenti (sincrone). La luce emessa da S1 ed S2 produce su C posto a distanza L >>d (separazione tra S1 ed S2) una figura di interferenza: striscie chiare e scure parallele alle fenditure: frange di interferenza. Le frange chiare: massimi di intensità; frange scure: minimi di intensità. Sull’asse: massimo di intensità. Sia ora:

d’onda per cui la fase e la polarizzazione variano in modo casuale (e rapido): l’onda non è coerente ( ciò vale sia per due sorgenti diverse che per diversi punti di una stessa sorgente estesa) e non dà luogo a fenomeni di interferenza.. Invece i laser sono sorgenti di onde coerenti perché gli atomi sono forzati a diseccitarsi tutti in modo correlato. Un modo per ottenere sorgenti coerenti utilizzando luce ordinaria è di sfruttare il principio di H-F: se nel cammino di un’onda sferica emessa dalla sorgente S introduciamo uno schermo sferico con ad es. due (o N) piccoli fori le onde emesse da tali fori hanno la stessa fase in quanto appartengono allo stesso fronte d’onda : da un singolo fronte d’onda hanno origine due (o N) pacchetti d’onde: divisione del fronte d’onda. Una variazione di fase o polarizzazione dell’onda primaria si riproduce nelle sorgenti secondarie nello stesso modo: queste sono sorgenti coerenti (tra loro) di luce ordinaria. In generale tali sorgenti emettono poca energia e.m. e quindi sono di difficile utilizzo

L’effetto dell’acqua è di addensare le frange perché la lunghezza d’onda in acqua è ¾ rispetto alla lunghezza d’onda nell’aria (contrazione). Esempio Un dispositivo di Young ( d = 0.2 mm; L = 40 cm, n = 1) è illuminato con luce naturale nella quale sono contenute approssimativamente con la stessa intensità tutte le  da R = 700 nm (rosso) a V = 400 nm (violetto). Sullo schermo in corrispondenza dell’asse si osserva una frangia bianca ai lati della quale vi è una successione di frange colorate: Descrivere la formazione di queste frange: La frangia centrale è bianca perché per m = 0 non vi è dipendenza da . Invece gli altri massimi dipendono da . Precisamente si trova prima il massimo di ordine m = 1 per la  più corta ( violetto ) e via via gli altri fino al rosso. Ad es. V = 400 nm xmax = 0.8, 1.6, 2.4,.. IV/4I1 = cos2(3.93 x) G = 550 nm xmax = 1.1, 2.2, 3.3,.. IG/4I1 = cos2(2.86 x) x in mm R = 700 nm xmax = 1.4, 2.8, 4.2,.. IR/4I1 = cos2(2.24 x)

Sorgenti magnetiche. Sebbene non esistano né cariche né correnti magnetiche, possiamo introdurre tali quantità come un espediente per “simmetrizzare” le equazioni di Maxwell; concentriamoci su quelle nel dominio dei fasori. Teorema di dualità.

The focal length of a lens is a number, measured in millimeters, which determines how wide angle or telephoto a lens is.

Si osservi a piccoli angoli rispetto alla normale una sottile lamina di spessore d formata da materiale trasparente di indice n. Una parte della luce incidente viene riflessa in A dalla superficie superiore; l’onda trasmessa nella lamina è parzialmente riflessa dalla superficie inferiore in B: la parte riflessa riattraversa la lamina ed emerge in C nel primo mezzo parallela al primo raggio riflesso. Se d è piccolo le due onde arrivano all’occhio praticamente sovrapposte ma sfasate per la differenza di percorso e per lo sfasamento  subito solo sulla prima riflessione (n > 1). La differenza di percorso per incidenza normale è 2d a cui corrisponde: con n= /n è la lunghez- za d’onda nella lamina. La differenza di fase totale è: L’interferenza, come nell’esp. di Young è costruttiva o distruttiva se:  = 2m d = (2m +1)(/4n) m = 0, 1, 2,…  = (2m + 1) d = (m +1) (/2n) m = 0, 1, 2,…

Focal length is crucial because it determines the lens's field of view. The longer the focal length, the narrower the area of the scene captured by the lens. This means that a lens with a short focal length such as the Canon RF 16mm F2.8 STM captures a much broader view than a telephoto lens such as the RF 1200mm F8L IS USM. This is often expressed as a lens's angle of view, which is the angle between two lines drawn out from the nodal point to the outer edge of the lens's field of view. A shorter focal length, such as 24mm, produces a wide angle of view. A distant subject will appear smaller in the frame than it does when viewed through a lens with a narrow angle of view (that is, a longer focal length). Because a camera's sensor and image frame are rectangular, you will sometimes see three measurements given for a lens's angle of view – horizontal, vertical and diagonal (corner-to-corner). For the RF 16mm F2.8 STM, the angles of view are 98°, 74°10' and 108°10' (horizontal, vertical and diagonal), while for the RF 1200mm F8L IS USM they are 1°45', 1°10' and 2°05'. Often, however, just one angle of view is quoted, usually the diagonal.

Telephoto and super telephoto lenses are a great choice for sports photography because they make it possible to fill the frame with the subject without having to get close. Taken on a Canon EOS R with a Canon RF 600mm F11 IS STM lens at 1/1600 sec, f/11 and ISO 800.

Using the right lens is arguably the most critical part of your photographic setup. It's the optical quality of the lens, not the camera's resolution, that determines how sharp your images are. It's the lens that governs how much of the scene you're shooting is in focus, because it's primarily the lens aperture that dictates the depth of field. Crucially, it is also the lens's focal length that determines whether you capture a wide vista or a close-up of a distant subject. Here we'll explain what focal length is and how it determines what part of the scene is captured by the camera, and explore focal length related terms such as prime, zoom and telephoto.

Osservatorio provinciale permanente dei fenomeni di illegalità. Andamento dei Reati nella provincia di Brindisi Anni 2004-2008. Fonte Ministero dell’Interno - Dipartimento della Pubblica Sicurezza. Andamento dei Reati nella provincia di Lecce e Taranto. Anni 2004-2008. Lecce. Taranto.

Interferenza e diffrazione. Principio di Huyghens-Fresnel. Fronte d’onda: luogo geometrico dei punti dello spazio raggiunti, in un dato istante, dalla perturbazione ondosa prodotta dalla sorgente. Raggio: retta perpendicolare al fronte d’onda.

gine con velocità angolare . La proiezione sull’asse y dà il valore E1(t). Le due onde in P ora sono rappresentate da due fasori di egual modulo E0/r formanti l’angolo  dovuto alla differenza di fase. L’ampiezza del campo in P è: ora l’intensità dell’onda (quadrato dell’ampiez za) è: IP = 2 I1 (1 + cos) = 4 I1cos2 /2 in cui I1 = I2 è l’intensità in P da ciascuna onda separatamente. In funzione di  angolo di osservazione si ha: ; IP (sin) è mostrata in figura utilizzando una luce rossa. Si osserva un massimo di IP = 4I1 e quindi di 2E0/r nei punti P in cui:  = (2/) d sin = 2m ; d sin = m; m = 0,  1, 2… cioè quando la diff. di percorso d sin è un multiplo intero di : le due onde sono in fase e l’interferenza è costruttiva.

Objektive Performancemessung 'transformationaler' Führung: Eine kritische Betrachtung. 56. by Thomas Martin Fojcik Thomas Martin Fojcik. View More. Write a ...

Fenomeni di crescita e decrescita. Funzioni esponenziali. Decadimento radioattivo: Tempo di dimezzamento. Per tempo di dimezzamento T di un materiale radioattivo si intende il periodo passato il quale la metà del materiale è decaduta (cioè si è trasformata).

3. STATISTICA A. Federico ENEA; Fondazione Ugo Bordoni S cuola estiva di fonetica forense Soriano al Cimino 17 – 21 settembre 2007. LE SORGENTI DI INFORMAZIONE.

Esempio In un dispositivo per osservare gli anelli di Newton il raggio della lente è R = 5 m, il diametro della lente è D = 20 mm, la λ = 0.689 m. Calcolare il raggio degli anelli chiari e scuri ed il loro numero. Cosa succede se l’intercapedine è riempita di acqua ( n = 1.33)? Anelli chiari: Anelli scuri Per calcolare il numero degli anelli: 29 anelli chiari 28 anelli scuri oltre il centro Quando la lamina è d’acqua nelle formule bisogna sostituire λ con λ/n: i raggi degli anelli diminuiscono ed il loro numero aumenta. Si ha: numero totale 39 numero totale 38

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A visualisation of the approximate angle of view of lenses with different focal lengths, from 15mm (ultra-wide) to 400mm (super-telephoto). (Sensor size also affects the maximum angle of view possible; for simplicity, this assumes lenses are attached to a full-frame camera.) The longer the focal length, the narrower the angle of view.

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Short focal lengths capture a wider view, making them ideal for sweeping landscape shots or environmental portraits, where it is important to capture the setting as well as the subject. Taken on a Canon EOS R5 with a Canon RF 24-105mm F2.8L IS USM Z lens at 24mm, 1/2000 sec, f/3.5 and ISO 100.

Strati antiriflessi Nelle celle di Silicio adoperate come celle solari si ha n2 = 3.5 e vengono ricoperte con uno strato di SiO avente n3 = 1.45 per rendere minime le perdite per riflessione. Calcolare lo spessore minimo d dell’ossido in grado di minimizzare la perdita per riflessione alla λg = 550 nm cioè al massimo dell’emissione solare. La riflessione della luce alla prima superficie n1

Nei punti Q in cui si verifica:  = (2/) d sin = (2m + 1) ; d sin = (2m + 1)(/2); m = 0,  1, 2… l’ampiezza Eq è nulla: IQ = 0; la differenza di percorso è un multiplo semintero di : le due onde sono in opposizione di fase e l’interferenza è distruttiva. Calcoliamo ora l’andamento dell’intensità I in funzione della distanza x dal centro O, con L>>d e  piccolo. Si ha sin  tg  x/L per cui:  = m(/d); x = m (L/d) m = 0, 1,2.  = (2m + 1)(/2d); x = (2m + 1) (L/2d) m = 0, 1,2... E’ mostrata I(x) nell’ipotesi che ciascuna fenditura illumini lo schermo in modo uniforme: I1 = cost. Vedremo poi (diffrazione) che ciò non è vero:

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Sorgenti di raggi-X. Sorgenti convenzionali: Impatto tra elettroni e un bersaglio (anodo) Basso flusso e brillanza Fascio divergente Luce di Sincrotrone Accelerazione centrifuga degli elettroni Alto flusso e brillanza Bassa divergenza del fascio (0.5mrad). Sorgenti convenzionali.

Canon offers lens extenders to suit RF lenses (left) and EF lenses (right), which can increase the reach of a compatible lens by up to double. They can be a great option if you need to travel light, because they are much more compact than a second lens.

Photographing small and distant subjects requires a long focal length to fill the frame with the subject. This is also handy for photographing wildlife that may be spooked by a photographer attempting to get close. Taken on a Canon EOS R with a Canon RF 800mm F11 IS STM lens at 1/40 sec, f/11 and ISO 1600.

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Processi e Fenomeni di Radio Galassie. Astronomia Extragalattica Anno accademica 2007-2008. Galardo Vincenzo. Si osservano tre processi principali in una radiogalassia:. Bremsstrahlung Sincrotrone Compton Inverso. Bremsstrahlung.

InterferenzaINTERFERENZA PRODOTTA DA DUE SORGENTI COERENTIINTERFERENZA DELLA LUCE PER RIFLESSIONE SU DUE SPECCHI (gli specchi di Fresnel)INTERFERENZA DELLA LUCE PRODOTTA DA DUE FENDITUREINTERFERENZA PRODOTTA DA PIU' SORGENTI COERENTIDiffrazioneDIFFRAZIONE PRODOTTA DA UNA FENDITURA O DA UN OST

The focal length of a lens is the distance (D) between the plane of the sensor (C) and the optical centre or nodal point (B) of the lens. This determines the lens's angle of view (A).

The Best Feature Documentary category of the 2020 Oscar nominations was particularly dominated by productions filmed with Canon kit.